IR3E314U動(dòng)勢相等,電阻的串聯(lián)、并聯(lián)及混聯(lián).

電阻的串聯(lián) 將電阻依次首尾連接,組成無分支的電路,叫作電阻的串聯(lián)ti如圖2-2a所示為三個(gè)電阻串聯(lián)的電路。電阻串聯(lián)電路具有以下特點(diǎn):

流過每一個(gè)電阻的電流都相等。

電路的總電壓等于各個(gè)電阻上電壓的代數(shù)和,即U=U1+U2+U3。

電路的等效電阻等于各串聯(lián)電阻之和,即R=R1+R2+R3.因此圖2-2a所示電路可以用圖2-2b所示電路來等效替代。

各電阻上分配的電壓與各自電阻的阻值成正比,即UN=RN/R Uσ

各電阻上消耗的功率之和等于電路所消耗的總功率。

電阻的并聯(lián) 將電阻兩端分別連接在一起的方式叫電阻的并聯(lián).如圖2-3a所示為二個(gè)電阻并聯(lián)的電路。電阻并聯(lián)電路具有以下特點(diǎn):

并聯(lián)電路中各電阻兩端電壓相等。

電路的總電流等于各支路電流之和,即J=r1十R2+r3。

并聯(lián)電路等效電阻的倒數(shù)等于各并聯(lián)支路電阻的倒數(shù)之和,即1/R=1/R1=1/R2+1/R3.對(duì)于兩只電阻的并聯(lián)電路,等效電阻即R=RI∥R2=R1R2/R1+R2.

各并聯(lián)電阻中的電流及電阻所消耗的功率均與各電阻的阻值成反比,即

I1:I2:I3=Pl∶P2∶P3=1/R1:1/R2:1/R3。對(duì)于兩條支路的并聯(lián)電路,電流關(guān)系為:              

                 I1 =R2/R1+R2 I(R1支路的電流)

                 I2=R1/R1+R2 I(R2支路的電流)

電阻的混聯(lián) 既有電阻串聯(lián)叉有電阻并聯(lián)的電路稱為混聯(lián)電路�；炻�(lián)電路電阻

的計(jì)算方法是:按串、并聯(lián)等效簡化的原則,將混聯(lián)電路逐步化簡,最終得到一個(gè)無分支電路,如圖2-4所示�；啺磮D2-4b→圖2一4c-→圖2-4d-→圖2-4e的步驟進(jìn)行。

圖中R′=R4+R5;R′′=R′〃R3;R′′′=R″+R2,RAB:=R″′∥R1。

電路中電位、電壓的計(jì)算

零電位 要確定電路中各點(diǎn)的電位高低,就必須在電路中確定一個(gè)電位參考點(diǎn).這個(gè)參考點(diǎn)的電位為零,即為零電位。通常選大地為參考點(diǎn),大地的電位就是零電位。

電位的計(jì)算 要計(jì)算電路中各點(diǎn)的電位,必須首先確定零電位點(diǎn),再選擇路徑,即要汁算某點(diǎn)的電位,可以從這點(diǎn)出發(fā),經(jīng)過一定的路徑(路徑可以任意選擇)繞到

零電位點(diǎn)。該點(diǎn)的電位就等于此路徑上各段電壓的代數(shù)和。繞行路徑上電阻兩端電壓的正負(fù)以電流流入端為正;電動(dòng)勢的正負(fù)為計(jì)算電位時(shí)的正負(fù)。

電壓的計(jì)算 電路中任意兩點(diǎn)問電壓的計(jì)算方法有兩種:第一種方法是由電位

求電壓,即UAB=VA-VB。第二種方法是分段計(jì)算法,即把兩點(diǎn)間的電壓分成若干小段進(jìn)行計(jì)算,各小段電壓的代數(shù)和即為所求電壓值。

基爾霍夫定律及簡單應(yīng)用,基爾霍夫定律包括第一定律和第二定律。它們是分析計(jì)算復(fù)雜電路不可缺少的基本定律。

基爾霍夫第一定律(節(jié)點(diǎn)電流定律) 對(duì)任一節(jié)點(diǎn)來說,流入(或流出)該節(jié)點(diǎn)電流的代數(shù)和等于零。其表達(dá)式為:

                Σr=0  或  Σr人=Σr出

節(jié)點(diǎn)是多條分支電路的交匯點(diǎn),可以是一個(gè)電路的實(shí)際交匯點(diǎn),也可以是一個(gè)假想點(diǎn)。

基爾霍夫第二定律(回路電壓定律) 在電路的任何閉合回路中,沿一定方向繞行一周.

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