GSC245-HYB2100當(dāng)磁極的形狀比較復(fù)雜,或必須考慮邊緣散磁通時(shí),用解析法計(jì)算氣隙磁導(dǎo)是十分困難的。隨著氣隙的增大,散磁通在總氣隙磁通中所占的比例也越來(lái)越大。例如某航空繼電器的磁系統(tǒng),當(dāng)銜鐵處于打開位置時(shí),散磁通占總氣隙磁通的36%。這種趨勢(shì)對(duì)于微型磁系統(tǒng)尤甚,因此再忽略邊緣散磁通將引起較大的誤差。

考慮散磁通時(shí),使用分割磁場(chǎng)法(也稱可能路徑法)計(jì)算氣隙磁導(dǎo)比較方便。它能考慮到磁場(chǎng)分布的空間性,在分割合理的情況下,可得到工程計(jì)算所需要的精確度。

分割磁場(chǎng)法的實(shí)質(zhì)就是根據(jù)磁極間磁場(chǎng)的分布規(guī)律,用估計(jì)磁力線可能路徑的方法,把整個(gè)磁場(chǎng)分割成為若干個(gè)幾何形狀規(guī)則的磁通管來(lái)近似代替。在求出分割所得的這些磁通管的磁導(dǎo)后,再根據(jù)串并聯(lián)關(guān)系求得整個(gè)氣隙的總磁導(dǎo)。例如對(duì)于圖1-12中正方形截面的鐵心A與平板銜鐵B之間的氣隙磁場(chǎng)可以分割成17個(gè)磁通管。

這就是說(shuō),鐵心極面上所有的點(diǎn)、線和面都要對(duì)吸片極面發(fā)散磁力線,并且都各有其相應(yīng)形狀的磁通管。因此,鐵心與吸片間總的氣隙磁導(dǎo)為式中,A0可按式(1-1)計(jì)算,其余磁通管的磁導(dǎo)計(jì)算公式可查表1-2得到。

分割所得各磁通管的磁導(dǎo)值風(fēng)k有些可用解析法求得。對(duì)那些不能用解析法計(jì)算其磁導(dǎo)的磁通管,可以近似地用下式計(jì)算磁導(dǎo)值:

方形鐵心與平板吸片間的磁場(chǎng)分割,相對(duì)極面A與B之間的主磁通管;2一鐵心上平行B平面四條棱邊對(duì)B平面的散磁通管,是半徑為a的1/4圓柱體,共4塊;4一鐵心上垂直于B平面的4個(gè)側(cè)面對(duì)B平面的散磁通管,是外半徑為ε+″,內(nèi)半徑為a的1/硅空心圓筒,其中″為散磁通延伸到鐵心側(cè)面的假設(shè)距離,根據(jù)經(jīng)驗(yàn)一般取″=(1~2)a,共4塊;6一鐵心的沒(méi)個(gè)棱角對(duì)B平面的散磁通管,是半徑為a的1/8球體,共4塊;8―鐵心上垂直子B平面的4條棱邊對(duì)B平面的散磁通管,是外半徑為″+a,內(nèi)半徑為ε的1/8球殼,共4塊。

零”“分區(qū)近似”來(lái)解決整個(gè)氣隙磁導(dǎo)的計(jì)算問(wèn)題的。分割磁場(chǎng)法并不是很準(zhǔn)確的方法,計(jì)算中要求對(duì)極間氣隙磁場(chǎng)的分布規(guī)律做出符合實(shí)際的分析和判斷,使分割方案盡可能接近磁場(chǎng)的真實(shí)分布,并選定合適的計(jì)算公式。運(yùn)用得當(dāng),它的誤差不很大(誤差約為3%~6%),這種方法十分靈活,并且磁導(dǎo)可以用分析式表示,便于對(duì)其求導(dǎo)以計(jì)算吸力。

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