在晶體管的工作原理中，這個(gè)小的反向G5NB-1A-E DC24偏置電流Is扮演著重要的角色。晶體管所處的有效的狀態(tài)，是在基極一發(fā)射極之間加正向偏壓，集電極一基極之間加反向偏壓。按照兩個(gè)二極管的模型，基極一發(fā)射極之間加正向偏壓，因而呈現(xiàn)出如式(2.6)的指數(shù)特性，集電極一基極之間加的是反向偏壓，所以呈現(xiàn)出如式(2.7)所示的很微小的電流Is從集電極向基極流動(dòng)的特性。
    但是，實(shí)際的晶體管并不是兩個(gè)二極管簡單的相加，而是有差別的。這個(gè)差別就是，實(shí)際的晶體管的基區(qū)，即N型半導(dǎo)體，并不是像圖2.5(a)那樣由兩部分連接起來，而是如圖2.5(b)所示合成一塊，而且這個(gè)基區(qū)的區(qū)域非常薄。
    假定是NPN型的晶體管，那么當(dāng)基極一發(fā)射極間的二極管ON的時(shí)候，多數(shù)載流子的電子從發(fā)射極流入基極。這時(shí)必須注意，由于發(fā)射極與基極的半導(dǎo)體極性不同，所以從發(fā)射極流入的（在發(fā)射區(qū)是多數(shù)載流子的）電子，到了基區(qū)，就變成了“少數(shù)載流子”。

           
    圖2.5兩個(gè)二極管的模型與實(shí)際的晶體管
    而集電極電流，如式(2.7)所示那樣，只是由“少數(shù)載流子”決定。雙極晶體管中，由于基極一發(fā)射極間加正偏壓，所以載流子不斷地從發(fā)射極注入基極。對于這些從發(fā)射區(qū)注入的少數(shù)載流子來說，基極一集電極之間的結(jié)不是勢壘，就是說，不是排斥而是拉曳的極性。因此，從發(fā)射極進(jìn)入基區(qū)的少數(shù)載流子的絕大多數(shù)，都被從基極拉向集電極。由于電子流與電流的方向相反，所以，把這個(gè)電子流作為電流來考慮時(shí)，就是其值基本上相同的電流從集電極向發(fā)射極流動(dòng)。所以，式(2.7)的集電極電流已經(jīng)不是非常小的值，而是與從發(fā)射極流出的電流的值幾乎相同。這就是雙極晶體管工作的秘密。
    這樣考慮的話，如圖2.6所示，晶體管的IC-V CE特性，與二極管的反偏壓特性具有相同的形狀就不是不可思議的事情。由于電流流動(dòng)的原理是相同的，因此當(dāng)然具有相同的形狀。