前面介紹的四個(gè)基本定律,描述了輻射能量產(chǎn)生的基本定律,揭示輻射能量在光譜上的分布規(guī)律。K4S161622H-UC60本節(jié)討論的朗伯余弦定律將揭示輻射能量在空間上的分布規(guī)律。

   與傳統(tǒng)的激光等光源具有較強(qiáng)的方向性不同,紅外輻射源往往不是定向輻射的,且通常其輻射能量在空間上也不是均勻分布的,這就給輻射能量的計(jì)算帶來(lái)了很大的困難。為了簡(jiǎn)化輻射能量計(jì)算的難度,在工程上往往采取一定的近似手段。此時(shí)人們引人了一種理想的輻射體,其輻射能量在半球空間均勻分布,輻射亮度Ⅳ是一個(gè)與方向無(wú)關(guān)的常數(shù),這種理想的漫輻射體被稱(chēng)為朗伯漫射體。

    根據(jù)輻射強(qiáng)度和輻射輻射亮度定義式(1-13)和式(1-15),可以得出朗伯漫射體的輻射強(qiáng)度與輻射亮度滿足如下關(guān)系式:也就是說(shuō),朗伯漫射體的單位表面積向空間某一方向ε單位立體角內(nèi)輻射的輻射功率和該方向與表面法線夾角的余弦成正比,這就是朗伯余弦定律[1]。

朗伯漫輻射體僅是一個(gè)理想模型,它要求在半球空間的輻射都是均勻的。事實(shí)上,許多輻射源只是在一定的空間范圍內(nèi)滿足朗伯漫射特性。大多數(shù)電絕緣材料,測(cè)量方向與法線的夾角不超過(guò)ω°,導(dǎo)電材料夾角不超過(guò)∞°,輻射亮度都可近似認(rèn)為相等,可以近似認(rèn)為是朗伯輻射體[3]。許多光源(如激光二極管)的產(chǎn)品手冊(cè)中均給出發(fā)射瓣的半寬度

這樣一個(gè)指標(biāo),發(fā)射瓣內(nèi)輻射亮度基本恒定。