MD8254-2平行平面磁極間氣隙磁導(dǎo)的計(jì)算，嚴(yán)格地講,兩個(gè)互相平行的磁極端面間的磁場(chǎng)(圖1-8(a)、(b)),只有當(dāng)磁極尺寸無(wú)窮大，或者氣隙a-o時(shí),磁場(chǎng)才是均勻的。但是工程上通常把a(bǔ)/b≤o.2,a/D≤0.2的情況,都近似地認(rèn)為是均勻磁場(chǎng)。

對(duì)于均勻磁場(chǎng),等磁位面平行于磁極端面,磁力線則垂直于磁極端面,且B、h均為常量,其磁導(dǎo)

式中 &―空氣的磁導(dǎo)率,約等于1.25×lOˉ6(H/m);

S一相對(duì)磁極面的面積,s=ab或s=d2/4;

ε一氣隙長(zhǎng)度,即通過(guò)氣隙內(nèi)的磁力線長(zhǎng)度(m)。

雖然式(1-1)頁(yè)能用于計(jì)算均勻磁場(chǎng)的磁導(dǎo),但它卻是解析法計(jì)算氣隙磁導(dǎo)的基本公式。在非均勻磁場(chǎng)的情況下,總可以沿磁力線和等磁位面在磁場(chǎng)中取出一個(gè)微小磁通管,使其中的B為常量,即均勻的,從而可以應(yīng)用式(1-1)計(jì)算。以下是幾個(gè)應(yīng)用的例子。

互成角度的兩平面磁極氣隙磁導(dǎo)的計(jì)算，圖1-9是互成角度的極面構(gòu)成的氣隙。當(dāng)間隙相對(duì)于極面尺寸不算很大時(shí)(或５角不大時(shí)),則可以認(rèn)為磁力線都是以兩極面延長(zhǎng)后的交線ao′為軸心的圓弧,如圖1-9所示�？梢�(jiàn),由于外圈磁力線的長(zhǎng)度比內(nèi)圈長(zhǎng),因此其Ⅱ(或召)就不能用式(1-1)來(lái)計(jì)算磁導(dǎo)。但是沿沙的方向(平行于0-0′軸線)B還是相等的。因此,如果把極面沿半徑分成很多微小

段dr(其中的一段示于圖中),每一小段構(gòu)成截面積為3dJ,而長(zhǎng)度為岔汐的微小磁通管,則在這個(gè)微小磁通管內(nèi)可以'認(rèn)為B是常量,因此就可以用式(1-1)來(lái)計(jì)算其磁導(dǎo),即有

da&=bd=αnδ

極面間的總磁導(dǎo)就是由這些并聯(lián)的微小磁通管所組成(并聯(lián)磁導(dǎo)相加),即

z‘^=fd厶=fr2.L=/‘o31n△  (1~2)

同心圓筒極面間氣隙磁導(dǎo)的計(jì)算的截面積卻不一樣.靠近內(nèi)圓的面積小,B就太,而靠近外圓的面積大,B就小,所以整個(gè)氣隙內(nèi)的B不是常量。但是,對(duì)同一半徑沿乙方向(平行于軸線)B還是相等的,因此,如果把氣隙沿徑向分成很多微小的段dr(其中的一段示于圖中),每一小段構(gòu)成截面積為2b而厚度為dr的薄壁圓筒,則在這個(gè)圓筒壁內(nèi)的B可以認(rèn)為是常數(shù),因此可以用式(1-1)來(lái)計(jì)算其磁導(dǎo),即圖1-10所示的是兩個(gè)同心圓筒側(cè)面磁極構(gòu)成的氣隙。

圖1~10百滯角阿的柵面,當(dāng)間隙相對(duì)于乃來(lái)說(shuō)比較小,則可以認(rèn)為沿整個(gè)長(zhǎng)度筒側(cè)面間的磁力線都是徑向輻射形的。這種情況雖然每條磁力線的長(zhǎng)度都相等,但是通過(guò)整個(gè)空氣隙的磁阻就是由這些串聯(lián)的微小磁通管所組成(串聯(lián)磁阻相加).

利用電容公式計(jì)算氣隙磁導(dǎo),因?yàn)閷?duì)于幾何形狀和尺寸完全相同的電極和磁極,其空間的電場(chǎng)和磁場(chǎng)也具有完全相同．