CY7C1009V33L-15VC在飽和階段:zu=tnsinu/R,  rk=rsc。而控制電流rk=饑/Rk,實(shí)際上是在這二個(gè)階段內(nèi)流過(guò)控制回路電流的半周平均值。

自飽和磁放大器的輸人輸出特性及參數(shù),自飽和磁放大器的輸入輸出特性,由圖5-18可知自飽和磁放大器輸出電流半周的平均值為

rfz=E2rd.cdωt+|tsindt]=2rd.c+u(1+cos0       (5-20)

控制回路控制電流的半周平均值為rk=uE-rd.cu~rs.c(u-αs)]       (5-21)

由式(5-21)可解得飽和角然與rk的關(guān)系式為

rk-rs.c=u7Ti=TITt         

把式(5-22)的代表達(dá)式和式(5-21)表示的rk代入式(5-20),可得到幾與rk的關(guān)系式為、

rfz=2rd=frfsc 

這就是自飽和磁放大器輸入輸出特性的數(shù)學(xué)表達(dá)式。

由式(5-23)可知負(fù)載電流(輸出電流半周平均值)是由兩部分組成的,即有兩個(gè)分量:第一部分是2rd,c(Fk~rs,c)/(Jd.c―r`⒌c),它與控制電流一rk成正比,當(dāng)rk=Js.c時(shí)為零,當(dāng)rk=r`dc時(shí)為2r′dc,即這個(gè)分量實(shí)質(zhì)上是自飽和磁放大器的磁化電流部分。第二部分是E1+cos,它與控制電流的余弦成比例變化,當(dāng)一rk=Jsc時(shí),其值為2ym/Rfz,這相應(yīng)于磁放大器的飽和角為零時(shí)的輸出電流,因而可以稱(chēng)為飽和分量;當(dāng)一rk=rdc時(shí)飽和分量為零。式(5-23)的輸入輸出特性繪于圖5-19,圖中曲線(xiàn)①為輸出電流的磁化分量;曲線(xiàn)②為飽和分量;曲線(xiàn)③為其合成曲線(xiàn)。

需要指出的是,當(dāng)|rk|)|r`dc|后,自飽和磁放大器的輸入輸出量的關(guān)系將遵守等安匝關(guān)系,對(duì)應(yīng)的曲線(xiàn)在圖5-19申由④表示。顯然,這一部分的放大系數(shù)將受到等安匝關(guān)系的限制,其比值也比較小。正確地使用自飽和磁放大器時(shí)應(yīng)當(dāng)避免使用特性的這一段。我們還可從式(5-21)和式(5-20)看出,這種磁放大器將具有較大的電流放大系數(shù),因?yàn)橥ǔ��?dòng)態(tài)磁化電流rd c具有較小的數(shù)值,rk的小量變化將會(huì)使自飽和磁放大器的輸入輸出特性.

即等于輸入輸出特性上某點(diǎn)的斜率。這一數(shù)學(xué)表達(dá)式可以把式(5-20)對(duì)rk求導(dǎo)而得到�？紤]到rd.c的數(shù)值相對(duì)于話(huà)(1+cos)是很小的,故式(5-20)可化簡(jiǎn)為(5-25)作較大的變化,從而使rfz有較大的變動(dòng)。

自飽和磁放大器的參數(shù),電流放大系數(shù)Kr,電流放大系數(shù)的定義是由這個(gè)定義推得,而控制電流rk可由式(5-21)得到,同樣由于r′s.c和r′de相比是可以略去不計(jì)的,故

rk=rdc             (5-26)

把式9(5-27)代入式(5-25),并對(duì)rk求導(dǎo)得

贄于錚=Esin(uo]=Fsinαs  (5-28)

由式(5-28)可以看出電流放大系數(shù)不是一個(gè)常量,它正比于sin代。在αs=π/2時(shí)其值最大,這相應(yīng)于輸入輸出特性線(xiàn)性段的中間部分。

電壓放大系數(shù)Ku同樣地,它的定義為Ku=ui      (5-29)

而負(fù)載上的電壓r7fz=JfzRfz,控制電壓已7kˉrkRk,故

Κσ=uo=uf=Κu     (5-30)

功率放大系數(shù)KP,對(duì)于純直流負(fù)載,負(fù)載功率為巴zrfz=r兔Rfz,如果是交流電阻負(fù)載,平均值rFz與有效值之間還差一個(gè)波形系數(shù)。按功率放大系數(shù)的定義可得

Kf=9Rfz=KzKσ,KP=Kk               (5.3.2)

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