圖 1所示為正弦交流和直流同時勵磁時的不對稱局部磁滯回線，或稱為有直流偏磁的磁滯回線。在一個周期中，一段時間內(nèi)磁心受正向勵磁，另一段時間內(nèi)受反向勵磁。直流分量越大，局部回線越小。

　　圖 2所示為半波正弦勵磁時不對稱局部磁滯回線和感應電壓e、b（t）的波形。半波正弦電流可以分解成直流和周期性交流分量之和。正半周期，在正弦電流的作用下，磁心正向磁化，從b＇r上升到bm、感應電壓召為正；然后b從bm逐漸減小，感應電壓召為負；電流為零時，由于磁滯，b下降到br，而不是直接下降到br；負半周期內(nèi)，勵磁電流為零，b沿縱軸下降到br。一個周期內(nèi)，磁感應強度的正負增量△b＝bm—br相等。

　　圖1 交直流同時勵磁時的局部磁滯回線

　　圖2 半波正弦勵磁時的磁化過程

　　在連續(xù)正脈沖勵磁作用下，所得到的磁滯回線也具有局部不對稱的性質(zhì)，圖3為在正方波電壓脈沖序列勵磁作用下，磁心從原始狀態(tài)（b＝0，h＝0）開始磁化的過渡過程示意圖，勵磁脈沖電壓幅度為e，寬度為t，t＝ts/2。正方波脈沖電壓可分解為直流和周期性正、負方波脈沖之和。在第一個電壓脈沖作用下，磁心的磁狀態(tài)從（0,0）改變?yōu)椋╞1，h1，），b的增量為△b＝b1，在正脈沖間歇期問，磁心的磁感應強度從b1（下降到b01，由于磁滯，b，—b01＜△b。在第二個脈沖勵磁作用下，磁心再度受正向勵磁，b的增量仍然為△b，到達新的勵磁狀態(tài)…最后勵磁狀態(tài)的變化穩(wěn)定于一個局部回線（見圖3中陰影回線），正向勵磁時磁狀態(tài)到達m點，b-bm，已接近飽和。脈沖周期末，h=0、b=br，一個月期內(nèi)磁感應強度的正負增量△b＝bm-br，

　　如圖2和圖3所示，無論是連續(xù)正脈沖勵磁或半波正弦勵磁，所得到的磁滯回線和圖1所示的交直流同時勵磁的磁波回線一樣，都是不對稱局部磁滯回線，具有直流偏磁的特性。

　　圖3 連續(xù)正脈沖勵磁時的磁化過程示意圖

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