LX8384-00CDD-TR變化電流rk=o,那么交流磁化電流rg不可能再等于零而是具有一定的大小,即rgO。因為rg0是在控制電路rk=o時的輸出電流,所以稱rgO為空載電流。這就是說,磁放大器理論的空載電流為零,而實際的空載電流不為零而等于IgO。

如圖5-13所示,當rk≥r′kmax時,磁放大器實際的輸出電流rg的最大值Jgmax要比rk≥rkmax時理論的輸出電流rg的最大值rgmax小一些,即rgmax<rgmax。這是因為磁放大器鐵心進入飽和以后,材料實際的磁化特性飽和段是緩慢地有所增大。即在飽和區(qū)段的B-H曲線的dB/dH≠0,所以供電電壓一部分還要抵消由于dB/dr≠0所引起的感應電勢,因而使得負載電阻上所得到的電壓比理論的小一些,降低了磁放大器的輸出。

磁放大器的性能參數,衡量一個磁放大器性能的好壞,可以用以下幾個參數來表達:

放大系數 它可以用來表征磁放大器電流、電壓或功率增益的程度。

時間常數 它可以用來表征磁放大器對控制信號反應的快慢。

有時除了單個地用放大系數或用時間常數來說明磁放大器的性能外,還把上述兩個量綜合起來表征磁放大器的性能。表示的方法是將磁放大器的功率放大系數與時間常數的比值來定,這一比值稱為磁放大器的品質因數。

靈敏度 用來表征磁放大器反應最小信號功率的能力。通常用磁放大器能夠反應的最小功率來表示。例如:

一單拍磁放大器的靈敏度可達10-3W;

一帶反饋的磁放大器的靈敏度可達10-7W;

―雙拍磁放大器的靈敏度可達10-11W;

―特殊的電壓磁放大器的靈敏度可達10-19W。

現(xiàn)將磁放大器的放大系數、時間常數和品質因數的理論表達式介紹如下。

放大系數,電流放大系數KJ,輸出電流增量urg=ur,對于理論的輸入輸出特性,urg=rgmax,urk=rkmx,故電流放大系數可由式(5-5)和式(5-6)求得:對于理論的輸入輸出特性來說,ug=urgRfz,uyk=urkRk故標有極性的原理接線圖,(a)串聯(lián)反饋;(b)并聯(lián)反饋。

5.4,2 反饋磁放大器的輸入輸出特性,對于一個串聯(lián)反饋磁放大器的輸入輸出特性可以表示為

式中  Kf―反饋系數,Kf=rff/rgg在串聯(lián)反饋時有ff=rg,所以Kf=f/g(f為反饋繞組的匝數);

rgO―無反饋時普通磁放大器的空載電流。

通過作圖法,可求得由式(5-14)所表示的在不同的凡值時,反饋磁放大器輸入輸出特性曲線如圖5-14所示。

由圖可見,反饋磁放大器的輸入輸出特性曲線對縱軸是不對稱的;它的空載電流比無反饋時(Kf=0)大,且凡越大,空載電流也越大。這是因為空載電流通過了反饋繞組,使得在外加控制電流rk=o時,輸出電流rgO增大了。

此外,反饋磁放大器的輸入輸出特性可以分為三段:

飽和區(qū)一改變信號的大小,輸出電流基本不變;

正反饋區(qū)―這是正常工作的范圍,比無反饋時特性曲線的斜率(陡度)增大,提高了放大系數。

隨著Kf在小于1的范圍內增大,曲線變得越來越陡,放大系數也越來越大。當凡≥1時,磁放大器已失去,圖5-14反饋磁放大器輸入輸出特性放大特性而表現(xiàn)出一種“繼電器”特性,這時的反饋磁放大器變成了磁繼電器,不在此研究之列。

負反饋區(qū)―當控制信號改變極性以后,反饋磁放大器進入負反饋區(qū),特性曲線T=u.

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