用小電容能夠把主極點(diǎn)移向低的頻率。經(jīng)常使用的G6K-2F-Y DC24相位補(bǔ)償法是米勒補(bǔ)償法或者叫做極點(diǎn)分離法。它不是俅窄頻帶法那樣，在節(jié)點(diǎn)和地之間插入電容器，而是在電路中的反轉(zhuǎn)放大器的輸入節(jié)點(diǎn)與輸出節(jié)點(diǎn)之間追加電容器。
    首先通過(guò)模擬對(duì)它的效果進(jìn)行確認(rèn)。這里的OP放大器，對(duì)于所有都裝入OP放大器內(nèi)部的反轉(zhuǎn)放大器來(lái)說(shuō)，輸入輸出節(jié)點(diǎn)只是由晶體管Q3決定。因此，追加電容器的地方是圖14.21的C，也就是說(shuō)，位于Q。的基極一集電極之間。圖14. 29示出C。分別改變?yōu)閘fF，lOpF，lOOpF，InF時(shí)的環(huán)路增益。在C為lOOpF的場(chǎng)合，零交叉頻率是9.2MHz，相位滯后為-107，那么相位余量
就是180-107—73。用窄頻帶法，為了得到差不多相同的相位余量需要50nF，電容量大約是米勒法的500倍。而用米勒法，lOOpF就能夠進(jìn)行充分的補(bǔ)償。用小的容量能夠獲得同等的補(bǔ)償效果，這是米勒法的優(yōu)點(diǎn)之一。
    主極點(diǎn)移向低的頻率，2次極點(diǎn)移向高的頻率，所以得到的GB積大。在相同的相位余量下，能夠得到約10倍的GB積。米勒補(bǔ)償法，使用小的電容，而具有這樣兩個(gè)優(yōu)點(diǎn)，所以，實(shí)際上窄頻帶法幾乎不被使用。

           
    把表示窄頻帶法的相位補(bǔ)償?shù)膱D14. 28與表示米勒法的相位補(bǔ)償?shù)膱D14.29相比較，我們注意到，在高的頻率下的特性有所不同。用窄頻帶法的2次極點(diǎn)的頻率沒(méi)有怎么變化，而用米勒法時(shí)，2次極點(diǎn)p2向高的頻率方向移動(dòng)。圖14. 30模型化表示出這種情況。由于窄頻帶法的2次極點(diǎn)的頻率沒(méi)有變化，所以需要使零交叉頻率處于2次極點(diǎn)的頻率以下。而用米勒法時(shí)，由于2次極點(diǎn)向高的頻率方向移動(dòng)，所以很少的補(bǔ)償量就可以，因而能夠得到更犬的B積。把這種主極點(diǎn)和2次極點(diǎn)分別向低的頻率方向和高的頻率方向移動(dòng)叫做極點(diǎn)分離。關(guān)于極點(diǎn)分離的原理，將在Appendix B中說(shuō)明。