LM22670MR-5.0

   在固體內(nèi),由熱或者光激發(fā)產(chǎn)生的載流子通常并不會(huì)改變固體作為一個(gè)電中性的整體。雖然電子和空穴之間遷移率和擴(kuò)散系數(shù)的不同,可造成這些載流子在一個(gè)局部區(qū)域產(chǎn)生一種符號(hào)的凈空間電荷,在另一個(gè)局部區(qū)域產(chǎn)生一種相反符號(hào)的凈電荷,但是由于這類(lèi)激發(fā)產(chǎn)生等量的電子和空穴,或者產(chǎn)生一種類(lèi)型自由載流子和等量的另一類(lèi)型束縛電荷,因此熱或者光 激發(fā)產(chǎn)生載流子時(shí),固體作為一個(gè)整體是電中性的。通過(guò)電接觸注入載流子時(shí),情況卻大不相同,它會(huì)在固體中產(chǎn)生凈空間電荷。

    通過(guò)電接觸將載流子引人固體的方式,稱(chēng)為載流子注人。注人的特征是在界面的表面區(qū)域,載流子濃度遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于固體材料內(nèi)部濃度。電荷注人,可形成空間電荷型非本征載流子。注入可以通過(guò)熱電子發(fā)射或量子力學(xué)隧穿,還可以通過(guò)表面態(tài)。另外,也存在光輔助注人,即電子或空穴也可能從光照射的電極發(fā)射到固體樣品內(nèi),這個(gè)過(guò)程通常稱(chēng)為電極的光電發(fā)射,它可使光電導(dǎo)率增加,該方式與從電極注人載流子對(duì)暗電導(dǎo)率的貢獻(xiàn)相同。本節(jié)將首先介紹電荷注人的各種概念,再闡述其過(guò)程。