如在第2章介紹，共發(fā)射極電路的24LC32輸入電容CI為基極一發(fā)射極間電容CbE與由于密勒效應(yīng)而乘上(AV+1)后的基極一集電極間電容CbE之和。
    但是，如圖8.4所示，渥爾曼電路的共發(fā)射極電路，由于AV-0，Ci僅為CbE與CbE之和，沒有發(fā)生共發(fā)射極電路避免不了的密勒效應(yīng)。因此，在渥爾曼電路的共發(fā)射極電路中（下面的晶體管），沒有因密勒效應(yīng)而使頻率特性變壞。所以．該渥爾曼電路中的共發(fā)射極電路是A，-0，可以認為作為放大電路是完不發(fā)生密勒效應(yīng)
    如在第2章介紹，共發(fā)射極電路的輸入電容C．為基極一發(fā)射極間電容CbE與由于密勒效應(yīng)而乘上(AV+1)后的基極一集電極間電容CbE之和。
    但是，如圖8.4所示，渥爾曼電路的共發(fā)射極電路，由于A，-0，Ci僅為CbE與CbE之和，沒有發(fā)生共發(fā)射極電路避免不了的密勒效應(yīng)。因此，在渥爾曼電路的共發(fā)射極電路中（下面的晶體管），沒有因密勒效應(yīng)而使頻率特性變壞。

    所以．該渥爾曼電路中的共發(fā)射極電路是AV=0，可以認為作為放大電路是完全不起作用的。但是，如照片8.4所示，在發(fā)射極上出現(xiàn)與輸入信號u．相同的交流成分，由于讓直接地加在發(fā)射極電阻RE上（因R3被C5與C6接地，在交流上與不存在一樣），所以共發(fā)射極電路作為由Vi使發(fā)射極電流變化的可變電流源而進行工作。