基本特點

    質(zhì)點的移動可以在二維空間的任意方向發(fā)生,其每一步遷移的自由 行程也隨機(jī)地取決于最鄰近質(zhì)點的距離。MAX3945ETE+T質(zhì)點密度越低(如在空氣中),質(zhì)點遷移的白由行程也就越大。因此,在流體中發(fā)生的擴(kuò)散介質(zhì)往往總是具有很大的速率和完全的各向同性。同體中的擴(kuò)散與在流體中不同,有其自身的特點:①構(gòu)成固體的所有質(zhì)點均束縛在三維周期性勢阱中。質(zhì)點與質(zhì)點間的相互作用強(qiáng)。故質(zhì)點的每一步遷移必須從熱漲落中獲取足夠的能量以克服勢阱的能量。因此,固體中明顯的質(zhì)點擴(kuò)散常開始于較高的溫度,但實際上又往往低于固體的熔點。②晶體中原子或離子以一定方式所堆積成的結(jié)構(gòu)、以一定的對稱性和周期性限制著質(zhì)點每一步遷移的方向和自由行程。

    擴(kuò)散方程

   從本質(zhì)上來講,擴(kuò)散是微觀粒子做無規(guī)則熱運動的統(tǒng)計結(jié)果。濃度差的存在是擴(kuò)散運動的必要條件― ―由粒子濃度較高的地方向著濃度較低的地方進(jìn)行,而使得粒子的分布逐漸趨于均勻;濃度的差別越大,擴(kuò)散也越快。溫度的高低、粒子的大小、晶體結(jié)構(gòu)和缺陷濃度,以及粒子運動方式都是決定擴(kuò)散運動的重要因素。

   1855年,FlL,k用數(shù)學(xué)式來描述了這種情況,故擴(kuò)散定律也稱作菲克(A,∏ck)定律,用來討論擴(kuò)散現(xiàn)象的宏觀規(guī)律,如擴(kuò)散物質(zhì)的濃度分布與時間的關(guān)系。