MRF437 PN結(jié)的單向?qū)щ娦?/h1>

發(fā)布時間:2019/10/31 18:00:40 訪問次數(shù):1944

MRF437載流子的擴散,在出現(xiàn)了空間電荷區(qū)以后,由于正負(fù)離子之間的相互作用,在空間電荷區(qū)中就形成了一個電場,其方向是從帶正電的N區(qū)指向帶負(fù)電的P區(qū)。由于這個電場是在PN結(jié)區(qū)內(nèi)部形成的,而不是外加電壓形成的,故稱為內(nèi)電場。顯然,這個內(nèi)電場的方向是阻止載流子擴散運動的。

         

另一方面,根據(jù)電場的方向和電子、空穴的帶電極性還可以看出,這個內(nèi)電場將使N區(qū)的少數(shù)載流子空穴向P區(qū)漂移,使P區(qū)的少數(shù)載流子電子向N區(qū)漂移,漂移運動的方向正好與擴散運動的方向相反。從N區(qū)漂移到P區(qū)的空穴補充了原來交界面上P區(qū)失去的空穴,而從P區(qū)漂移到N區(qū)的電子補充了原來交界面上N區(qū)所失去的電子,這就使空間電荷減少。因此,漂移運動的結(jié)果是使空間電荷區(qū)變窄,其作用正好與擴散運動相反。

由此可見,擴散運動和漂移運動是互相聯(lián)系又互相對立的,擴散使空間電荷區(qū)加寬,電場增強,對多數(shù)載流子擴散的阻力增大,但使少數(shù)載流子的漂移增強;而漂移使空間電荷區(qū)變窄,電場減弱,又使擴散容易進行。當(dāng)漂移運動和擴散運動相等時,空間電荷區(qū)便處于動態(tài)平衡狀態(tài),如圖3.2.2所示。空間電荷區(qū)也稱為勢壘區(qū)①。

PN結(jié)的單向?qū)щ娦?上面討論的PN結(jié)處于平衡狀態(tài),稱為平衡PN結(jié)。PN結(jié)的基本特性――單向?qū)щ娦灾挥性谕饧与妷簳r才顯示出來。

外加正向電壓,在圖3,23a中,當(dāng)PN結(jié)外加電壓硨,即硨的正端接P區(qū),負(fù)端接N區(qū)

時,外加電場與PN結(jié)內(nèi)電場方向相反。在這個外加電場作用下,PN結(jié)的平衡狀態(tài)被打破,P區(qū)中的多數(shù)載流子空穴和N區(qū)中的多數(shù)載流子電子都要向

在PN結(jié)空間電荷區(qū)內(nèi),電子要從N區(qū)到P區(qū)必須越過一個能量高坡.一般稱為勢壘。

         

二極宮及其基本電路,寫出uo與vn、u12和u13之間的關(guān)系式;(2)寫出當(dāng)電路中電阻R1=R2=R3=R4=R5=R6=R時,輸出電壓vo的表達(dá)式。

          

差分式積分運算電路如圖題24,10所示。設(shè)運放是理想的,電容器C上的初始電壓vc(0)=0,且Cl=C2=C,R1=R2=R。若vⅡ、v⒓已知,求當(dāng)vn=0時,推導(dǎo)vo與v⒓的關(guān)系;當(dāng)v⒓=0時,推導(dǎo)vo與vn的關(guān)系;當(dāng)vⅡ、v⒓同時加人時,寫出矽。與vⅡ、v12的關(guān)系式,并說明電路的功能。

微分電路如圖題2.411a所示,輸人電壓vI如圖題2,4.11b所示,設(shè)電路R=10kΩ,C=100uF,設(shè)運放是理想的,試畫出輸出電壓vo的波形,并標(biāo)出vo的幅值。

           

實用微分電路如圖題2,4.12所示,它具有衰減高頻噪聲的作用。(1)確定電路的傳遞函數(shù)y。(s)/yi(s);(2)若R1=R2=R,C1=C2=C,試問應(yīng)當(dāng)怎樣限制輸人信號矽I的頻率,才能使電路不失去微分的功能?

電路如圖題2.413a所示,A為理想運放,當(dāng)t=0時,電容器C的初始電壓.

MRF437載流子的擴散,在出現(xiàn)了空間電荷區(qū)以后,由于正負(fù)離子之間的相互作用,在空間電荷區(qū)中就形成了一個電場,其方向是從帶正電的N區(qū)指向帶負(fù)電的P區(qū)。由于這個電場是在PN結(jié)區(qū)內(nèi)部形成的,而不是外加電壓形成的,故稱為內(nèi)電場。顯然,這個內(nèi)電場的方向是阻止載流子擴散運動的。

         

另一方面,根據(jù)電場的方向和電子、空穴的帶電極性還可以看出,這個內(nèi)電場將使N區(qū)的少數(shù)載流子空穴向P區(qū)漂移,使P區(qū)的少數(shù)載流子電子向N區(qū)漂移,漂移運動的方向正好與擴散運動的方向相反。從N區(qū)漂移到P區(qū)的空穴補充了原來交界面上P區(qū)失去的空穴,而從P區(qū)漂移到N區(qū)的電子補充了原來交界面上N區(qū)所失去的電子,這就使空間電荷減少。因此,漂移運動的結(jié)果是使空間電荷區(qū)變窄,其作用正好與擴散運動相反。

由此可見,擴散運動和漂移運動是互相聯(lián)系又互相對立的,擴散使空間電荷區(qū)加寬,電場增強,對多數(shù)載流子擴散的阻力增大,但使少數(shù)載流子的漂移增強;而漂移使空間電荷區(qū)變窄,電場減弱,又使擴散容易進行。當(dāng)漂移運動和擴散運動相等時,空間電荷區(qū)便處于動態(tài)平衡狀態(tài),如圖3.2.2所示�？臻g電荷區(qū)也稱為勢壘區(qū)①。

PN結(jié)的單向?qū)щ娦?上面討論的PN結(jié)處于平衡狀態(tài),稱為平衡PN結(jié)。PN結(jié)的基本特性――單向?qū)щ娦灾挥性谕饧与妷簳r才顯示出來。

外加正向電壓,在圖3,23a中,當(dāng)PN結(jié)外加電壓硨,即硨的正端接P區(qū),負(fù)端接N區(qū)

時,外加電場與PN結(jié)內(nèi)電場方向相反。在這個外加電場作用下,PN結(jié)的平衡狀態(tài)被打破,P區(qū)中的多數(shù)載流子空穴和N區(qū)中的多數(shù)載流子電子都要向

在PN結(jié)空間電荷區(qū)內(nèi),電子要從N區(qū)到P區(qū)必須越過一個能量高坡.一般稱為勢壘。

         

二極宮及其基本電路,寫出uo與vn、u12和u13之間的關(guān)系式;(2)寫出當(dāng)電路中電阻R1=R2=R3=R4=R5=R6=R時,輸出電壓vo的表達(dá)式。

          

差分式積分運算電路如圖題24,10所示。設(shè)運放是理想的,電容器C上的初始電壓vc(0)=0,且Cl=C2=C,R1=R2=R。若vⅡ、v⒓已知,求當(dāng)vn=0時,推導(dǎo)vo與v⒓的關(guān)系;當(dāng)v⒓=0時,推導(dǎo)vo與vn的關(guān)系;當(dāng)vⅡ、v⒓同時加人時,寫出矽。與vⅡ、v12的關(guān)系式,并說明電路的功能。

微分電路如圖題2.411a所示,輸人電壓vI如圖題2,4.11b所示,設(shè)電路R=10kΩ,C=100uF,設(shè)運放是理想的,試畫出輸出電壓vo的波形,并標(biāo)出vo的幅值。

           

實用微分電路如圖題2,4.12所示,它具有衰減高頻噪聲的作用。(1)確定電路的傳遞函數(shù)y。(s)/yi(s);(2)若R1=R2=R,C1=C2=C,試問應(yīng)當(dāng)怎樣限制輸人信號矽I的頻率,才能使電路不失去微分的功能?

電路如圖題2.413a所示,A為理想運放,當(dāng)t=0時,電容器C的初始電壓.

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